“U``=-(1/v)(1🟅-cosA)U。”
这是一个很😠💞简单的公式，是以函数为系数的谐波方程，是从陈至达的变形张量S+♯R分解理论对于零压力梯度的壁面流动，得到速度剖面U(y)理论方程中形变而来的。
由这个🔆⚂方程可得，随着🖉壁面距离的增大，湍流的尺度是从超高波数的微小尺度演化♯为趋于零波数的超大尺度。
在一般情况下，它几乎可以代替欧拉方程适用于所🌪有的🜽湍流，得到普遍🆞🐯有效的方程组。
此外，对于这个方程，已🙟经证实🕜👧的是，普朗⚞💞特的对数律速度就是方程的理论解。
因此，可以认为：对于理想的壁面流动，理论解与🌪实验解是吻合的。
简单的来说，就是在理想情况下，通过数学公式计算出来的湍流运行状态与实🖍际运行是一模一🜓🁮样的。🛞
能做到这个，就完全可以用来建立数学模型，实现对湍流🛩🞿🙶的预判和控制。🏶
但是，它有一个致命的问题！
那就是湍流区域是cosA从不能近似为1演化到接近🜽于0的区域的，且普遍有效的解析解是难于得到的。
这对于形状怪异的可控核聚变反应堆⛑🙭腔室来说，是🌪最📬为致命的点。
徐川想找到一个🖪可以补足或者代替的方法，但至今未能做到。
更关键的是😠💞，数学上，严格的加速度公式是⚞💞用李导数来证明🔛🁓🅖的。
因此，用S+R导出⚶🕸🎘的微元体加速度与李导数虽然在本质上一致，但是在力学(物理)解释上区别很大。
而目前科学界普遍接受的是基于李导数的欧拉方程，或是🛩🞿🙶NS方程。
因此，对🍲🞶于这里给出的壁面流方程以及湍流的普遍方程，在理论界几乎没有支持性文献。
也就是说，徐川想要查阅借鉴一下以前的文献🆃🆃论文都做不到。
这是一个几乎全面空白的领域。
书房中，将手中的稿纸揉成一团抛到一边的⚞💞垃圾桶中后，徐川盯着崭新的A4纸长舒了一口气。
自从推导进入瓶颈后，他被困在这个问👨🙿题上差不多已经十来天了，🃪但一无所获。
当然，也不能完🖪全💏🐶这样说，至少这十来天他排除掉了多种不能用的方法。
摇了摇头，刚准备继续下笔，但想了想后，他又将手中的笔🔛🁓🅖丢到了一边。
抬头仰望着天🉐🆚🐆花板看了一会，徐川推开了椅子🆃站⚶🕵🍼了起来。