他注视着自己写在黑板上的算式，那是一个微分流形的算式，也🖲🖥🔯是让他陷入沉思的源头。
【Lym=-1/4(🎖👁F^μυ)；F^（μυ）=μA^iμ-νA^iμ+gF^ijk（A^jμ）（A^kν）】
这两个公式就是在数学界和物理学界都大名鼎鼎的杨-米尔斯方程，其在克雷数学研究所定义的千禧年问题中的描述是这样的：“对于任🔋意的、紧的单群G，在🏕R上存在以G为规范群的有质量的量子Yang-Mills场（杨-💟米尔斯场），并且有质量间隙>0。”
这是一个很有意思的问题，它不仅仅是😤🃒一道数学领域的微分方程，更是涉🙴及到量子力学电🟂磁场的描述。
量子力学将一个粒子的位置和速度视为作用🚄在一个希尔伯特空间的非交换算
子，其‘场’用来描述很多自然现象。
比如麦克🏣🛷斯韦方程中的电场和磁场，爱因斯坦方程中的引力场等等。在规范理论中的规范势，数学上将其描述为主从上的联络，与基本粒子及其相互作用有密切关系。
而在在解释场和粒子的相🌧互作用时，则必📧🝐须应用量子场论的概念。🟒
这对于杨-米尔☷斯方程来说，当构造这些算子所作用的希尔伯特空间时，传🅤🈞⛆统的粒子，例如电子被重新解释为迪拉克场的量子化，场与粒子之间的差别🃘消失了。
从☆☰🃅数学的角度来理解，即是存在一个任意的、紧的单群G，在杨-米🔀♅🆂尔斯场上的质🍩量间隙大于零。
简单的来说，就是存在一个群或数，🜝在某一个场域中数值是正⚸数。
虽说😒🀰这样理解并不完全正确🂦，但对于普通人来说，这应该是从数学的角度理解杨-米尔斯存在性和质🝦🍕🇹量间隙最简单的语言了。
而这一极为⚲🕔简单的理解，配合黑板上那有关于微分流形的算式，让徐川捕捉到了那一丝隐隐约约的灵感。
“依赖微元构造法，或许我能在时空流形上设定一个‘极小量’的标量场，再将在规范群U(2)×U(1)的作用下按该🌓群的两分量表示变化，🕍其真空态的非零渐近常值将规范群约化为U(1)的子群.”
脑海中的思路在逐渐的清晰，一座相🜝对比以前更加宽广的大桥在杨-米尔斯方程上像积木一🛧🞳😋般逐渐的搭建而起。
这是一条全新的路线，不依赖于‘高维的流形上设置的可微结构的不变性耦合子’的方式，更🙜加简洁，更加方便。🗽
习惯性的从面前的黑板上拿起刷子，正好伸手擦掉面前的算式时，徐川忽然回过神来，想起了自🏨己还在😋报告会现场。
哑然笑了笑，他放下了手中的刷子，顺着黑板上未写完的公式继续写下去🙴。
先收尾，完成这场报告会后，再将其整理出来也不迟，反正灵感已经被他抓到了，思路就在脑海中跑不掉，也不急于这一时之间。
在他开🜖🂈始继续给‘杨-米尔斯方程的解存在性和🏅🗨解的证明’报告进行收尾时，大会堂中，气氛也逐渐🝦🍕🇹开始恢复了热闹。
带着一些嘈杂，不少的听众都在讨📃😏论着徐川刚刚愣在报告台上的事情。
“徐教授刚刚这是思路卡壳了？”一名带着金丝边眼镜的中🗓🛉年教授好奇的和身边的朋🀱友交流着。
“可能吧？”西装革履的好友耸了耸肩：“毕竟谁都有状🈲🂓🎗态不好的情况，很正常。”